Bohr-van-Leeuwen-Theorem

mathematischer Satz

Das Bohr-van-Leeuwen-Theorem ist ein Theorem aus dem Bereich der Festkörperphysik und statistischen Physik. Es besagt, dass bei Anwendung der klassischen Statistik die Magnetisierung im thermischen Gleichgewicht Null wäre, da sich die Bewegungsenergie einer Ladung im Magnetfeld nicht ändert. Demnach ist Magnetismus bei Festkörpern ein rein quantenmechanischer Effekt. Das Theorem wurde 1911 von Niels Bohr[1] und 1921 unabhängig von Hendrika Johanna van Leeuwen[2] entdeckt.

Heuristische klassische Betrachtung

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Die Magnetisierung (Anzahl magnetischer Momente pro Einheitsvolumen) ist proportional zur Änderung der Energie eines Systems in einem Magnetfeld. Da die Kraft auf eine bewegte Ladung (Lorentzkraft) exakt senkrecht zur Bewegungsrichtung der Ladung wirkt, erfährt diese Ladung durch das Feld zwar eine Richtungsänderung, der Betrag bleibt jedoch konstant, d. h., die Änderung der Energie ist Null und somit auch die Magnetisierung.

Mathematischer Beweis

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Für ein (bzw. mehrere) Teilchen mit Ladung   bzw.   in Magnetfeldern   mit Vektorpotential   ist die Hamiltonfunktion definiert über   [3] . Dabei stellt das erste Argument den sog. kanonischen Impuls   dar, während   den kinetischen Impuls bildet.    ist die kinetische Energie, während   die magnetische Induktion darstellt. Das Vektorpotential   des Magnetfeldes ist im Gegensatz zu   nicht eindeutig, sondern man kann zu   ein beliebiges Gradientenfeld hinzufügen, ohne dass sich   ändert.

Trotzdem ist die Zustandssumme eines Systems aus N solcher (ununterscheidbarer) Teilchen in der statistischen Physik klassisch über den kanonischen Impuls definiert:

  

wobei dies in drei Dimensionen behandelt wird.

Nun geht man zum kinetischen Impuls über, indem man substituiert:  . Da alle Impulse   über den gesamten dreidimensionalen Raum integriert werden, ändern sich die Integralgrenzen nicht. Die Zustandssumme wird dann zu   Da diese nun nicht mehr vom Vektorpotential   und somit auch nicht vom externen Magnetfeld   abhängig ist, verschwindet die Magnetisierung,

  wobei   die freie Energie ist.

Abweichung in der Quantenmechanik

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In der Quantenmechanik gilt das Bohr-van-Leeuwen-Theorem nicht mehr, weil der Spin des Teilchens zu berücksichtigen ist. Infolgedessen gilt der einfache Zusammenhang   also die Unabhängigkeit der kinetischen Energie vom Vektorpotential, in der Quantenmechanik nicht mehr.

Stattdessen hängt der Hamiltonoperator explizit von den inneren und äußeren Magnetfeldern ab, wodurch Magnetismus als spezifisch quantenmechanisches Phänomen in nichtquadratischer Ordnung bezüglich der Magnetfeldstärke, also z. B. Ferromagnetismus von bestimmten Festkörpern und Paramagnetismus in bestimmten Molekülen, zustande kommen können.

Einzelnachweise und Fußnoten

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  1. Studier over Metallernes Elektrontheori, Københavns Universitet (1911), in: L. Rosenfeld, J. Rud Nielsen (Hrsg.) Niels Bohr Collected Works Bd. 1, Elsevier 1972, S. 163–393, doi = 10.1016/S1876-0503(08)70015-X, isbn = 978-0-7204-1801-9
  2. H.-J. van Leeuwen: Problèmes de la théorie électronique du magnétisme. (PDF) In: Le journal de physique et le radium, série VI, tome II, No 12. Dezember 1921, S. 361–377, abgerufen am 4. Dezember 2013 (französisch).
  3. Hier wird ohne Beschränkung der Allgemeinheit das sog. cgs-System benutzt. Im alternativen Internationalen Einheitensystem ersetzt man c durch 1.

Siehe auch

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  • Magnetismus, insbesondere das Unterkapitel zur quantenmechanischen Erklärung des Phänomens.